氢原子光谱
1913年丹麦物理学家玻尔为解决卢瑟福原子行星模型的不稳定（按经典理论，原子中电子绕原子核作圆周运动要辐射能量，导致轨道半径缩小直到跌落进原子核，与正电荷中和），提出定态假设：原子中的电子并不像行星一样可在任意经典力学的轨道上运转，稳定轨道的作用量fpdq必须为h的整数倍（角动量量子化），即fpdq＝nh，n称之为量子数。玻尔又提出原子发光过程不是经典辐射，是电子在不同的稳定轨道态之间的不连续的跃迁过程，光的频率由轨道态之间的能量差AE＝hV确定，即频率法则。这样，玻尔原子理论以它简单明晰的图像解释了氢原子分立光谱线，并以电子轨道态直观地解释了化学元素周期表，导致了72号元素铅的发现，在随后的短短十多年内引发了一系列的重大科学进展。这在物理学史上是空前的。
由于量子论的深刻内涵，以玻尔为代表的哥本哈根学派对此进行了深入的研究，他们对对应原理、矩阵力学、不相容原理、测不准关系、互补原理。量子力学的几率解释等都做出了贡献。
1923年4月美国物理学家康普顿发表了X射线被电子散射所引起的频率变小现象，即康普顿效应。按经典波动理论，静止物体对波的散射不会改变频率。而按爱因斯坦光量子说这是两个“粒子”碰撞的结果。光量子在碰撞时不仅将能量传递而且也将动量传递给了电子，使光量子说得到了实验的证明。
光不仅仅是电磁波，也是一种具有能量动量的粒子。1924年美籍奥地利物理学家泡利发表了“不相容原理”：原子中不能有两个电子同时处于同一量子态。这一原理解释了原子中电子的壳层结构。这个原理对所有实体物质的基本粒子（通常称之为费米子，如质子、中子、夸克等）都适用，构成了量子统计力学———费米统计的基点。为解释光谱线的精细结构与反常塞曼效应，泡利建议对于原于中的电子轨道态，除了已有的与经典力学量（能量、角动量及其分量）对应的三个量子数之外应引进第四个量子数。这个量子数后来称为“自旋”，是表述基本粒子一种内在性质的物理量。
氢原子光谱可用下式表示：
1/λ=R[1/(n1)^2-1/(n2)^2]
n1=1 n2=2，3，4...赖曼线系 紫外区
n1=2 n2=3，4，5...巴耳麦线系 可见光区
n1=3 n2=4，5，6...帕邢线系 红外区
n1=4 n2=5，6，7...布喇开线系 红外区
n1=5 n2=6，7，8...逢德线系 红外区
图片:http://203.68.192.9/SCIENCE/content/1980/00070127/images/0024.gif
1924年，法国物理学家德布罗意提出了表达波粒二象性的爱因斯坦———德布罗意关系：E＝hV，p＝h／入，将表征粒子性的物理量能量、动量与表征波性的频率、波长通过一个常数h相等。
1925年，德国物理学家海森伯和玻尔，建立了量子理论第一个数学描述———矩阵力学。1926年，奥地利科学家提出了描述物质波连续时空演化的偏微分方程———薛定愕方程，给出了量子论的另一个数学描述——波动力学。后来，物理学家把二者将矩阵力学与波动力学统一起来，统称量子力学。
量子力学在低速、微观的现象范围内具有普遍适用的意义。它是现代物理学基础之一，在现代科学技术中的表面物理、半导体物理、凝聚态物理、粒子物理、低温超导物理、量子化学以及分子生物学等学科的发展中，都有重要的理论意义。量子力学的产生和发展标志着人类认识自然实现了从宏观世界向微观世界的重大飞跃。
我还是用容易理解的说法吧:
氢光谱是氢原子光谱
当一道白光受三棱镜折射后会产生连续的光谱（彩虹现象），当光射到某个原子时，有某个波长光波的能量会被原子吸收，造成电子跃迁，所形成的光谱就会少了该波长的光，出现暗线，这就是该原子的光谱。
每种原子都有自己的特征谱线，由于氢原子最简单，所以研究光谱通常分析氢原子光谱。
氢原子光谱可用下式表示(和cczz19921012不同,都对)：
(紫外区)赖曼线系:1/λ=-E/hc(1/1-1/n^2) n=2，3，4...
(可见光区)巴尔末线系:1/λ=-E/hc(1/4-1/n^2) n=3，4，5...
(红外区)珀邢线系:1/λ=-E/hc(1/9-1/n^2) n=4，5，6...
(近红外区)弗兰克线系:1/λ=-E/hc(1/16-1/n^2) n=5，6，7...
(远红外区)芬德线系:1/λ=-E/hc(1/25-1/n^2) n=6，7，8...
(远红外区)汉弗莱线系:1/λ=-E/hc(1/36-1/n^2) n=7，8，9...
氢原子光谱：氢原子内的电子发射或吸收的光子而得到的光谱
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